в фотометрии (См.
Фотометрия) величина, определяющая геометрию пучка излучения. Ф. г. G зависит только от размеров и взаимного расположения диафрагм (см.
Диафрагма в оптике), совместно выделяющих в пространстве из всех возможных прямых такое множество направлений, которое определяет луч или, при конечных размерах области, занятой излучением, - пучок этого излучения. Ф. г. одинаков для всех поверхностей, пересекаемых прямыми, входящими в данное множество (инвариантен относительно них), и принимается за меру этого множества (см.
Мера множества)
. Для сопряжённых начальных и конечной диафрагм
Аи и
Ап оптической системы, например
d2G = d Аи cos Θи dΩи = dAп cos Θп dΩп,
где
d2G - второй дифференциал от Ф. г.,
d Аи и
dAп - площади сопряжённых участков диафрагм или источника и приёмника; Θ
и и Θ
п - углы между направлением излучения и перпендикулярами к излучающей и освещаемой поверхностям;
dΩ
и и
dΩ
п - заполненные излучением телесные углы со стороны
Аи и А
п. Инвариантность Ф. г. сохраняется и для широких световых пучков. Ф. г. используют для построения систем фотометрических величин (См.
Фотометрические величины)
: так, яркость вдоль луча
L = d
2 Ф/d
2G, где Ф - или
Световой поток, или
Поток излучения. Понятие о мере множества лучей было впервые введено сов. учёным А. А. Гершуном в 30-х гг. 20 в.
Лит.: Гершун А. А., Мера множества лучей, "Труды Государственного оптического института", 1941, т. 14, в. 112-20; Terrien J., Desvignes F., La photometrie, P., 1972.
А. А. Волькенштейн.